在磁通量這概念的基礎上，科學家們了解到 法拉第定律 原來可寫成：

※※※  感生電動勢的大小，與磁通量的變化率（或切割率）成正比  ※※※

若於時刻 \({{t}_{1}}\) 通過導體（或導體切割）的磁通量為 \({{\Phi }_{1}}\)、隨後於時刻 \({{t}_{2}}\) 通過的為 \({{\Phi }_{2}}\)，則在時間 \(\Delta t\) = \({{t}_{2}}\) − \({{t}_{1}}\) 內，磁通量變化為 \(\Delta \Phi \) = \({{\Phi }_{2}}\) − \({{\Phi }_{1}}\)，而磁通量的變化率就是 \({\Delta \Phi }/{\Delta t}\;\)。當磁通量與時間的單位分別是 \(\text{Wb}\) 和 \(\text{s}\)，以單位伏特 (\(\text{V}\)) 為感生電動勢（設符號為 \(\varepsilon \)）的話，法拉第電磁感應定律的表達式為：

由於 \(\Phi =B\ A\cos \theta \)，即只需 \(B\)、\(A\)、\(\theta \) 中其中一項出現變化，便有感生電動勢。留意上式中的負號乃反映了 \(\varepsilon \) 的 "方向"，表明感生電動勢的正負總是與磁通量變化率的正負相反，這其實是概括了楞次定律對感生電流方向的規律；如將磁鐵插入線圈時（），\({{t}_{2}}\) 時會較 \({{t}_{1}}\) 有更多磁場線穿越線圈截面，而：

對於一個很密的 \(N\) 匝線圈（），由於穿過每個線圈的磁通量相同，當磁通量起變化時，每個線圈都產生相同的 \(\varepsilon \)，由這些線圈造成的 \(\varepsilon \) 便猶如電池串聯，所以 \(N\) 匝線圈的法拉第定律是：

\(\displaystyle{\varepsilon =-N\frac{\Delta \Phi }{\Delta t}=-\frac{\Delta \left( N\Phi \right)}{\Delta t}}\)

記得 \(N\Phi \) 就是磁通匝鏈數。

在的電磁感應實驗，磁通量的改變乃基於磁鐵與線圈間有相對運動時，穿過線圈截面的磁場線的數目起了變化（增多了）。那麼在類似的實驗，導線因切過磁場線會造成感生電動勢，磁通量的變化是怎樣的？對於這種情況：

※※※  感生電動勢 \(=\) 單位時間內所掃過的磁通量  ※※※

若於時間 \(\Delta t\) = \({{t}_{2}}\) − \({{t}_{1}}\) 內，導線如所示般被拉向上、切割勻強磁場 \(B\)；導線於磁場範圍裡所掃過的面積是 \(A\)，則磁通量變化就是 \(BA\)。

例子是一個類似的系統，導體棒在勻強磁場 \(B\) 中（方向為指入畫面）被推向右，儘管過程中磁場的強弱不變，但磁場線會被右移的導體棒切過。設兩相距 \(L\) 的平行金屬軌連接電阻器 \(R\)，導體棒放在軌間便形成閉路；現從位置 \(\text{ab}\) 以勻速 \(v\) 右移至 \(\text{cd}\)、耗時 \(\Delta t\)，而棒掃過的面積等於 \(L\left( v\Delta t \right)\)。由於 \(B\) 總是垂直於棒掃過的面積，換言之，感生電動勢與感生電流 (\(i\)) 的大小分別就是：

\(\displaystyle{\varepsilon =\frac{\Delta \Phi }{\Delta t}=\frac{BL\left( v\Delta t \right)}{\Delta t}=BLv}\)

由此我們亦可知 \(R\) 所消耗的電功率 \(P={{i}^{2}}R={{{B}^{2}}{{L}^{2}}{{v}^{2}}}/{R}\;\)。

隨着電流 \(i\) 流過導體棒，處於磁場 \(B\) 下的導體棒便會受到一大小為 \(BiL\sin \alpha \) 的磁力 \(F\)，方向由弗林明左手定則給出；\(\alpha \) 是電流方向與 \(B\) 之間的夾角，故：

\(\displaystyle{F=B\ iL\sin 90{}^\circ =\frac{{{B}^{2}}{{L}^{2}}v}{R}}\)       （方向指向左）

這揭示了為要令中的導體棒維持勻速往右移，必須對其施以一外力 \({{F}_{ext}}\)（見），這個外力與 \(F\) 的大小相同、而方向相反。