根據電磁感應實驗的結果，導體切割磁場線和外磁場變化的率，是影響感生電動勢的因素。那麼，這些因素與感生電動勢的關係是怎樣的？能以定量方法來描述法拉第定律嗎？事實上，法拉第於解釋電磁感應現象時，引入了所謂磁通量 (magnetic flux) 的概念。之後我們便會了解到，原來造成感生電動勢的條件，就是穿越導體回路的磁通量要發生變化。
當討論涉及穿過某一面積的磁場及其變化時，往往會用到磁通量。如所示，設在一磁場大小為 \(B\) 的勻強磁場中，有一垂直於磁場方向、面積為 \(A\) 的平面；穿過這個面的磁通量就定義為 \(B\) 和 \(A\) 的乘積，以符號 \(\Phi \) 表示。即：
\(\Phi =BA\)
磁通量是一個標量，其國際單位制單位為 韋伯 (weber)，簡寫為 \(\text{Wb}\)；\(1\ \text{Wb}\) 亦相等於 \(1\ \text{T}\ {{\text{m}}^{2}}\)。記得 \(B\) 這個物理量描述了磁場中 某點 上的強弱和方向，當 \(B\) 愈大，表示磁場愈強，會用較密的磁場線表示（比較至）。基於這個思路，磁通量可看成為穿越一個面的磁場線的多少，它指出了磁場中某個面上的總體情況。換言之，如果、和裡，磁場通過的那塊面有相同面積，而三種情況中的磁通量分別為 \({{\Phi }_{1}}\)、\({{\Phi }_{2}}\) 和 \({{\Phi }_{3}}\)，可知：
若您自覺仍未能充分掌握磁通量的意義，試將它類比於光通過牆洞的情況，可視為「光通量」，其大小取決於光的強弱（磁通量中的磁場的類比）以及牆洞的有效面積（磁通量中的討論面積的類比）。
由 \(\Phi =BA\) 這關係可知，\(B\) 等於穿過垂直於磁場方向的單位面積的磁通量：
\(\displaystyle{B=\frac{\Phi }{A}}\)
故此，磁場強度 \(B\) 這個物理量其實有另一個名字，稱為 磁通量密度 (magnetic flux density)，而 \(B\) 亦可以用韋伯每平方米作為單位，簡寫為 \(\text{Wb }{{\text{m}}^{-2}}\)。
在電磁感應的問題上，磁通量中所指的面積 \(A\)，往往就是線圈的橫截面積，如就是一組勻強磁場 (\(B\)) 垂直穿過一圓形線圈的示意圖。然而，磁場方向與我們要關注的平面乃不一定互相垂直的，例如像所示般，磁場方向便與平面法線成一夾角 \(\theta \)。對於這情況，我們可以對 \(B\) 作矢量分解（見），而只有垂直於線圈截面的分量 \(B\cos \theta \) 才會影響磁通量。因此，磁通量的表達式可一般化地寫成 \(\Phi =\left( B\cos \theta \right)A\)，或：
磁通量 \(\Phi =B\ A\cos \theta \)
分析這類問題時，除對 \(B\) 作矢量分解外，我們也可以如般，考慮線圈平面在垂直於磁場方向的投影，該投影的面積就是 \(A\cos \theta \)。即磁通量為 \(\Phi =B\left( A\cos \theta \right)\)，結果與上方算式相同。同理，如果磁場方向水平、而線圈平面傾斜（）；平面法線與磁場方向成夾角 \(\theta \)，本質上便與完全相同，磁通量的表達式仍為 \(\Phi =B\ A\cos \theta \)。
您或從 \(\Phi \) 的表達式已察覺，由於 \(0\le \left| \cos \theta \right|\le 1\)，對於給定大小的 \(B\) 和 \(A\)：
若上方討論的 \(\Phi \) 是通過截面積為 \(A\) 的 \(N\) 匝線圈裡的其中一匝的磁通量，則通過整個線圈的總磁通量會是 \(N\Phi \)，稱為 磁通匝鏈數 (magnetic flux leakage)：
磁通匝鏈數 = \(N\Phi \)
